ИСТИНА

В задаче о генерации высоких гармоник атомарной газовой средой в настоящее время наметилось понимание, что описание поля, падающего на среду в скалярном приближении, в рамках которого сформулирована доминировавшая долгие годы трехступенчатая модель генерации, не позволяет решать сложнейшие задачи управления поляризацией гармоник. Как следствие, невозможно адекватно описывать состояние поляризации отдельных гармоник, а также локализовывать области генерации определенных гармоник в заданном состоянии поляризации как в направлении вдоль оптической оси, так и в плоскости детектора. Даже в случае взаимодействия среды с одноцветным остросфокусированным лазерным полем в фокальной плоскости падающее поле представляет собой сложный объект, имеющий компоненты поля в трех декартовых направлениях. Амплитудные, фазовые и поляризационные свойства этого поля, если выйти за пределы параксиального приближения фокусировки, принципиально неоднородны как вдоль оптической оси, так и в фокальной и любой другой поперечной плоскости. Сформулированная и разрабатываемая в нашей группе теория является уникальным инструментом описания такого взаимодействия т.к. основана на решении подлинно трехмерной задачи об атоме в поле, волновые функции которого задаются не для одномерной потенциальной ямы, как в большинстве теоретических работ, а непосредственно как волновые функции водородоподобного атома в сферических координатах. В последнее время много работ, в частности разработанных нашей научной группой, было посвящено генерации гармоник высокого порядка в протяженной среде с учетом фазового сдвига Гюи. Фазовый сдвиг Гюи – это переключение фазы падающего на среду остросфокусированного излучения на величину равную вблизи фокальной плоскости в узком слое. Однако фазовый сдвиг Гюи — это теоретическое явление, возникающее при рассмотрении фокусировки света в параксиальном приближении волнового уравнения. Для более строгого описания необходимо привлечение векторных теорий фокусировки Ричардса-Вольфа или Дебая, приводящих к схожим результатам для векторного поля в фокальной плоскости остросфокусированного пучка.