Аннотация:Термоэлектрические материалы являются особым классом функциональных мате-риалов. Их практическое использование выходит далеко за пределы нашей планеты. Так самые продолжительные космические миссии (Вояджер, Хаббл и др.) используют радио-изотопные термоэлектрические генераторы [1]. На Земле эти материалы мы встречаем в портативных переносных холодильниках, в составе системы охлаждения некоторых ноут-буков, датчиках температуры (термопарах). Современные промышленные производства, вырабатывающие большое количество «ненужного» тепла оптимизируют свои расходы, превращая его в электричество с помощью термоэлементов Пельтье. При этом главной проблемой таких устройств является низкий КПД.
Замещенные манганиты редкоземельных элементов (РЗЭ) со структурой перовски-та РЗЭ1-xАхMnO3, где А – одно- или двухзарядный катион большого ионного радиуса, яв-ляются перспективными оксидными термоэлектрическими материалами [2-4]. Интерес обусловлен, прежде всего, наличием в них эффекта колоссального магнетосопротивления, что позволяет создавать сенсоры магнитного поля, болометры, считывающие головки для магнитной записи. Легкость варьирования температуры Кюри Tc манганитов за счет варь-ирования типа и уровня легирования делает их привлекательными при создании магнит-ных ультрадисперсных порошков для медицинских целей (локальная гипертермия, дос-тавка лекарств в живые ткани) [5]. Как показано в работах [2-4] на примере монокристал-лов, термоэлектрические свойства таких манганитов зависят от количества точечных де-фектов, то есть от их концентрации и объема вещества. Если концентрация ограничена областью существования твердого раствора, то объем материала можно варьировать, осо-бенно в случае получения керамики.
Целью настоящей работы было получение керамических образцов манганитов со-става Sm1 xSrxMnO3 (х = 0.15, 0.20, 0.25, 0.30) методом химической гомогенизации.