![]() |
ИСТИНА |
Войти в систему Регистрация |
ФНКЦ РР |
||
1. Методом разрешенного во времени керровского вращения при резонансном возбуждении экситонов и трионов в геометрии магнитного поля Фойгта были измерены времена спиновой когерентности носителей в квантовых ямах (КЯ) различной ширины ZnSe и CdMnTe. Впервые обнаружены наибольшие для КЯ ZnSe времена спиновой когерентности резидентных электронов (35 нс). Зарегистрированы осцилляции в сигнале керровского вращения при температурах вплоть до комнатных. В диапазоне температур от 10 до 150 К наблюдалась линейная зависимость обратного времени спиновой когерентности от температуры, что свидетельствует о доминирующем механизм спиновой релаксации, предложенном Дьяконовым и Перелем. 2. Особенности в соотношении амплитуд и ширин нулевого и первого пиков в сигнале резонансного спинового усиления (RSA) при различных уровнях накачки в этих КЯ объяснены анизотропией времен спиновой когерентности нелокализованных электронов двумерного газа при высоких уровнях накачки. В оптических экспериментах при измерении RSA зависимости впервые наблюдалась особенность (пик), обусловленная ядерным магнитным резонансом (NMR) на ядрах Se. 3. Используя технику pump-probe по разрешенным по времени спектрам магнитофотолюминесценции была изучена кинетика намагниченности в спиновой подсистеме ионов Mn в КЯ 2-го типа в гетероструктурах (ZnMn)Se/BeTe. Показано, что с помощью дополнительного, задержанного относительно импульса нагрева, лазерного импульса возможно контролируемым образом ускорять относительно медленный процесс спин-решеточной релаксации спиновой температуры ионов Mn после действия импульса нагрева к равновесной (фононной) температуре. Эффект действия контрольного лазерного импульса на ускоренное охлаждение спиновой подсистемы Mn объясняется возникновением быстрого дополнительного канала переноса энергии и спина от системы Mn в решетку посредством фотовозбужденных электронов в результате их взаимодействия с перегретой относительно решетки спиновой подсистемой.